La to systemene S 1og S 2be i termisk kontakt og i diffusive kontakt. Ved diffusive kontakt mener vi at partikler kan flyte fra S LTO S 2and vice versa. Vi opprettholder en konstant tby plassere begge systemer i termisk kontakt med et stort reservoar, R . Vi så tidligere at for et system i termisk likevekt med et reservoar, Helmholtz fri energi F vil være et minimum. Dermed for de to systemene i kontakt med R , må vi ha at F 1 + F 2 må være et minimum. Endringen i F = F 1 + F 2 som antall partikler varierer er gitt ved Men hvis vi behandler S l + S 2as et lukket system, har vi at N 1 + N er en konstant. Dermed dN 1 = - dN 2 og kravet om at dF = 0 blir (10.1) Vi definerer det kjemiske potensialet i et system som skal (10.2) Da tilstanden til likevekt reduserer for bedriften m < sub> 1 = m 2 (10. 3) Strengt tatt, den egentlige definisjonen av mis gjelder forskjellen m = F plakater (t, < em> V , N ) - F plakater (t, V , N -1) siden partiklene er et avgrenset sett. Men vi er vanligvis håndtere slike store mengder partikler som vi er i stand til å behandle mas en kontinuerlig funksjon Eksempel:. Det kjemiske potensialet for en ideell gass er funnet fra < p> F = -tln ( Z n) med Z n = Z ! og Z 1 = n q V . Så F = -t [ N ln ( n q V ) - N ln ( N ) + N ] og dermed (10. 4) For bedre å forstå hva en kjemisk potensial er, husker at Helmhotz fri energi er definert til å være F = U Anmeldelser - ts der U er den totale energien i systemet. Hvis systemet er utsatt for en ytre kraft, vil dette gi opphav til enten en potensiell energi eller spredende arbeid. I begge tilfeller kan det Helmholtz fri energi skrives som F = U int + NU ext - ts der N kom 100 crores i neste seks årene for forskning, fakultet…
2 = N
1 N / N Tilkobling til potensiell energi
Gibbs fri energi av Thermal Physics i forelesningsnotater